江西：前两月商品房销售面积增速同比回落近２成

Ceyms Klerk Makswell ingliz?? James Clerk Maxwell
Ceyms Klerk Makswell
Tul? iseme	James Clerk Maxwell
H?n?re	fizik-teoretik, matematik, mexanik
Tuu datas?	13 iyün 1831(2025-08-04)
Watanda?l???	B?yekbritani?
ülem datas?	5 noy?ber 1879(2025-08-04) (48 y??)

百度 拉金的一席话或许说明欧文至少也是在季后赛才复出了：我们并不清楚他的伤势程度，我们只希望无论如何，他能够在本赛季复出，在季后赛帮助我们。

Ceyms Klerk Makswell (ingliz?? James Clerk Maxwell; 1831-1879, Kembric, Angli?) - B?yekbritani? fizig?, matematig?, mexanig?. ?otland mill?tle.

London pat?al?q c?m?i?tene? ??zas? (1861).

Makswell klassik elektrodinamikan?? nigezl?ren sala - Makswell tigezl?m?l?re.

Fizika?a tayp?lma a??m, elektromagnit q?r t??en??l?ren kertk?n, elektromagnit dulq?nnar? bulu?n, ut bas?m?n, utn?? elektromagnit t?bi??ten d?res farazla?an.

Makswelln?? i? zur a???? - üzg?rü??n elektromagnitik q?rda tayp?lma a??m bulu? tur?nda?? faraz? h?m ?ul farazn? isbatlaw?.

Gazlarn?? kinetik teori?sen? nigez sal?an.

Termodinamika?a h?m molekulalar fizikas?na zur ?le? kertk?n.

T?sle fotografi? m?sl?kl?rene? avtor?.

S???lmal?l?q teori?sen?, matematika?a ?le? kertk?n.

F?nni qazan??lar?

Makswell tigezl?m?l?re

Differentsial' kürene?

?zotrop, beri?le, dispersi?sez moxitta Makswell tigezl?m?l?re:

SGS	S?
$\nabla \cdot \mathbf {E} =4\pi \,{\frac {\rho }{\varepsilon }}$ $\nabla \cdot \mathbf {B} =0$ $\nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {1}{c}}{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}$ $\nabla \times \mathbf {B} ={\frac {4\pi }{c}}\,\mu \,\mathbf {j} +{\frac {\varepsilon \mu }{c}}{\frac {\partial \mathbf {E} }{\partial t}}$	$\nabla \cdot \mathbf {E} ={\frac {\rho }{\varepsilon \varepsilon _{0}}}$ $\nabla \cdot \mathbf {B} =0$ $\nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}$ $\nabla \times \mathbf {B} ={\mu \mu _{0}}\mathbf {j} +{\frac {\varepsilon \mu }{c^{2}}}{\frac {\partial \mathbf {E} }{\partial t}}$

Tur? kilü?e qanunnar:

?sem	SGS	S?	Taswir
Elektr induktsi?se ??en Gauss teoremas?	$\nabla \cdot \mathbf {D} =4\pi \rho$	$\nabla \cdot \mathbf {D} =\rho$	Электрический заряд является источником электрической индукции.
Magnit induktsi? ??en Gauss teoremas?	$\nabla \cdot \mathbf {B} =0$	$\nabla \cdot \mathbf {B} =0$	Не существует магнитных зарядов . Если свободные магнитные монополи будут экспериментально обнаружены, это потребует введения в закон Гаусса для магнитного поля плотности магнитных зарядов и плотности их токов в закон индукции Фарадея.
Faradey qanun?	$\nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {1}{c}}\,{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}$	$\nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}$	Изменение магнитной индукции порождает вихревое электрическое поле.
Magnit q?r tsirkul?tsi?se	$\nabla \times \mathbf {H} ={\frac {4\pi }{c}}\mathbf {j} +{\frac {1}{c}}{\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}}$	$\nabla \times \mathbf {H} =\mathbf {j} +{\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}}$	Электрический ток и изменение электрической индукции порождают вихревое магнитное поле

?ntegral' kürene?

?sem	SGS	S?	Taswir
Elektr induktsi?se ??en Gauss teoremas?	$\oint _{s}\mathbf {D} \cdot d\mathbf {s} =4\pi Q$	$\oint _{s}\mathbf {D} \cdot d\mathbf {s} =Q$	Поток электрической индукции через замкнутую поверхность $s$ пропорционален величине свободного заряда, находящегося в объёме $v$, который окружает поверхность $s$.
Magnit induktsi? ??en Gauss teoremas?	$\oint _{s}\mathbf {B} \cdot d\mathbf {s} =0$	$\oint _{s}\mathbf {B} \cdot d\mathbf {s} =0$	Поток магнитной индукции через замкнутую поверхность равен нулю (магнитные заряды не существуют).
Faradey qanun?	$\oint _{l}\mathbf {E} \cdot d\mathbf {l} =$ $-{\frac {1}{c}}{\frac {d}{dt}}\int _{s}\mathbf {B} \cdot d\mathbf {s}$	$\oint _{l}\mathbf {E} \cdot d\mathbf {l} =$ $-{\frac {d}{dt}}\int _{s}\mathbf {B} \cdot d\mathbf {s}$	Изменение потока магнитной индукции, проходящего через незамкнутую поверхность $s$, взятое с обратным знаком, пропорционально циркуляции электрического поля на замкнутом контуре $l$, который является границей поверхности $s$.
Magnit q?r tsirkul?tsi?se	$\oint _{l}\mathbf {H} \cdot d\mathbf {l} =$ ${\frac {4\pi }{c}}I+{\frac {1}{c}}{\frac {d}{dt}}\int _{s}\mathbf {D} \cdot d\mathbf {s}$	$\oint _{l}\mathbf {H} \cdot d\mathbf {l} =$ $I+{\frac {d}{dt}}\int _{s}\mathbf {D} \cdot d\mathbf {s}$	Полный электрический ток свободных зарядов и изменение потока электрической индукции через незамкнутую поверхность $s$, пропорциональны циркуляции магнитного поля на замкнутом контуре $l$, который является границей поверхности $s$.

Makswell bülene?e

Makswell bülene?e impuls buylap ?lege temperaturada kis?k?? tabu ixtimall???n taswirl?y.

$\mathrm {d} w={\frac {1}{(2\pi mkT)^{3/2}}}\cdot \mathrm {exp} \left(-{\frac {p^{2}}{2mkT}}\right)\mathrm {d} p_{x}\mathrm {d} p_{y}\mathrm {d} p_{z}$

Makswell bülene?e

Beren?e t?sle fotografi?

1855 y?lda Makswell d?nyada beren?e t?sle fotografi?ne yas?y:

Tartan tasman?? fotos?

Tayp?lma a??m

$\operatorname {rot} \mathbf {H} =\mathbf {j} +{\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}}$

Tigezl?m?d?n küreng?n??, ${\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}}$ zurl??? ütk?rü??n cisemd?ge a??m t???zl? j kebek ük magnit q?r? xasil it?, ?u?a kür? ${\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}}$ - Makswell tayp?lma a??m t???zl??? vektor? dip ata?an.

?d?bi?t

• В. П. Карцев. Максвелл. — М.: Молодая гвардия, 1974. (Серия ?Жизнь замечательных людей?)
• Статьи из приложения к сборнику: Дж. К. Максвелл. Статьи и речи. — М.: Наука, 1968.
• У. Нивен. Жизнь и научная деятельность Дж. К. Максвелла (краткий очерк 1890 года) // Дж. К. Максвелл. Материя и движение. — М.—Ижевск: РХД, 2001. — С. 14—39.
• К. Коулсон. Межатомные силы — от Максвелла до Шрёдингера // УФН. — 1963. — В. 11. — Т. 81. — С. 545—556.
• И. С. Шапиро. К истории открытия уравнений Максвелла // УФН. — 1972. — В. 10. — Т. 108. — С. 319—333.
• Р. П. Поплавский. Демон Максвелла и соотношения между информацией и энтропией // УФН. — 1979. — В. 5. — Т. 128. — С. 165—176.